Auf mittlerem mathematischen Niveau (dreidimensionale Vektoranalysis plus Wellenglei- chung) führt dieses Buch in die klassische Elektrodynamik ein. Dabei stehen die Maxwell- Gleichungen (einschließlich der zugehörigen Grenzbedingungen) im Mittelpunkt. Die tradi- tionelle Unterscheidung zwischen "Maxwell-Gleichungen im Vakuum" und "Maxwell-Glei- chungen in Materie" wird allerdings nicht übernommen. Statt dessen wird unterschieden zwi- schen Größen (E und B), die den (makroskopisch gemittelten) Zustand des Vakuums zwi- schen den Materieteilchen beschreiben und Größen (p f' P, lf' M), die ausschließlich der Materie zuzuordnen sind. Im Rahmen dieses Konzepts lassen sich D und H sehr einfach als Hilfsfelder definieren. Auf die spezielle Relativitätstheorie wird zwar nur kurz eingegangen, doch werden bewußt Aussagen vermieden, die zu ihr im Widerspruch stehen. Das betrifft vor allem die Formu- lierung des integralen Induktionsgesetzes (gemeint ist die einschlägige Maxwell-Gleichung) und die Darstellung der Induktion in bewegten Leitern durch Hinzunahme des entsprechend modifizierten Ohrnschen Gesetzes (vgl. die Abschnitte 3.4.1c und 7.5).
Auf mittlerem mathematischen Niveau (dreidimensionale Vektoranalysis plus Wellenglei- chung) führt dieses Buch in die klassische Elektrodynamik ein. Dabei stehen die Maxwell- Gleichungen (einschließlich der zugehörigen Grenzbedingungen) im Mittelpunkt. Die tradi- tionelle Unterscheidung zwischen "Maxwell-Gleichungen im Vakuum" und "Maxwell-Glei- chungen in Materie" wird allerdings nicht übernommen. Statt dessen wird unterschieden zwi- schen Größen (E und B), die den (makroskopisch gemittelten) Zustand des Vakuums zwi- schen den Materieteilchen beschreiben und Größen (p f' P, lf' M), die ausschließlich der Materie zuzuordnen sind. Im Rahmen dieses Konzepts lassen sich D und H sehr einfach als Hilfsfelder definieren. Auf die spezielle Relativitätstheorie wird zwar nur kurz eingegangen, doch werden bewußt Aussagen vermieden, die zu ihr im Widerspruch stehen. Das betrifft vor allem die Formu- lierung des integralen Induktionsgesetzes (gemeint ist die einschlägige Maxwell-Gleichung) und die Darstellung der Induktion in bewegten Leitern durch Hinzunahme des entsprechend modifizierten Ohrnschen Gesetzes (vgl. die Abschnitte 3.4.1c und 7.5).
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